相变和临界现象(Ⅱ) | 《物理》50年精选文章
|作者:于渌 郝柏林
(中国科学院理论物理研究所)
本文发表于《物理》1980年第5期
早在1945年就有人概括了氮、氧、一氧化碳及许多惰性气体的测量结果,认为在气-液临界点附近临界指数β≈1/3。但当时实验精度不高,未足置信。到了六十年代,实验技术大大提高,多次证实了以前的结论。对于磁介质,也测得类似结果。例如,对MnF2,测得β=0.335±0.005。这显然与平均场的结果β=1/2相差很远。
仔细分析实验数据,有两点特别引人注目∶一是各类体系差别虽然很大,但临界指数非常接近;二是临界指数虽然偏离平均场理论的结果,但相当好地满足一些关系式,如
平均场理论和统计模型的严格解及级数展开结果也都满足这些关系式(请读者利用表2的数值自行验证)。这是偶然的巧合吗?不是。正是在概括这两个基本实验事实的基础上,形成了现代相变理论中的两个重要概念∶标度律和普适性。近几年的主要进展就在于逐步深入地揭示了它们的物理实质。
六十年代初,根据热力学稳定性条件和一些物理上合理的假定,证明了一批临界指数应满足的不等式(包括(20)式中将“=”换成“≥”所得关系)。1966年前后,许多作者从不同角度“推导”出了这些标度关系,实际上是把它们归结为物理上和数学上更为清楚的标度性假定。下面简单介绍一下卡丹诺夫[13],给出的论据,他提出的物理图像很清楚,是后来发展重正化群方法的物理基础。
为简单起见,考察一个d维的伊辛晶格。临界点附近的行为可以通过无纲温度 t=(T-Tc)/Tc和磁场h=μH/(kTc)两个参量描述。根据前面的讨论,临界点附近关联长度趋向无穷,体系应具有某种尺度变换下的不变性。我们可以讨论“元胞”问题,即将每个自旋看成一个元胞,也可以讨论“集团”问题,即对每边1个自旋的集团进行平均(图8对应d=2,l=3的情形)。假定元胞问题与集团问题等价,平均到每个格点上的自由能为
图8 集团模型示意
进一步假定集团问题的参量tl,hl与元胞问题的参量具有简单的比例关系:
这里x,y是待定幂次。根据磁矩定义,
若取h=h1=0,t1=-1,求得
用类似方法容易求得
由(23),(24)式消去x,y,即可求得标度律(20)式。同样,还可求得其他标度关系
因此,六个临界指数中只有两个是独立的。这一点实际上包含在原有的假定中,因为一开始我们就认为热力学函数只与t和h两个参量有关,只有x与y两个独立的标度参数。
再把l×l个集团合并起来,得出新的有效自旋和有效耦合常数。这个过程可以多次重复下去。第n次归并后得到
(30)
函数f 还是原来那一个。这时的观察尺度或分辨率已是r =al n,它远远大于晶格常数a。变换(30)式能否无限制地重复下去,要细致地区分两种情况。如果系统正好处于临界点上,变换前后关联长度都是无穷大,r < ∞总是成立的。只要假定函数ξ(J)仅在一个点Jc趋向无穷,就只能有Jn-1⇒Jn⇒Jc,或从(30)式有
我们说,Jc是这一套自旋归并的“重正化变换”的不动点。变换(30)式一直做下去,系统处于Jc点不动,只是r≫a成立得更好。
如果系统并未准确处在临界点上,ξ仍是一个有限的长度,而且每次变换后还不断缩小,这相当于逐渐偏离临界点。这种情形下只能从相当靠近临界点的状态开始作变换,在还能够满足条件 al n≪ξ时,把第n次变换后的新耦合常数Jn在Jc附近展开:
而关联长度的发散仍然是
在这个理论框架中,普适性也变得十分自然。不动点可以不止一个。不同的不动点对应不同的临界行为。整个参数空间可以分成若干区,每个区内的代表点经过重正化群变换后趋向该区的不动点。不同的普适类就对应不同的区。因此,同一个区的点所对应的物理系统都具有相同的临界指数。
重正化群方法的成功,不仅在于给出了连续相变的正确描述,论证了标度律和普适性,还在于能计算出临界指数的精确数值,直接与实验和统计模型的结果比较。要具体计算必须找到小参量。临界现象理论中的小参量有点不寻常。在文章(I)中已经提到,空间维数大于或等于4时,平均场理论是正确的。很自然地想到维数稍低于4时,差别应不大,可将ε=4-d看成小参量,在四维附近作微扰展开。实际的物理体系是三维的,对应并不小的ε=1,展开还能用吗?计算结果与实验符合得相当好,说明这种近似方法抓住了本质。
威尔逊的突破引起了大量的理论研究,形成浩如烟海的文献。最初他采用的形式与标准的场论方法有差别,但物理意义明显。后来有人[16]把它纳入了标准的场论框架,计算起来更为有效。除了ε=4-d展开外,还发展了对d-2和1/n的展开。作为例子,我们只给出临界指数γ的倒数直到ε3项的计算结果
其中ζ(3)=1.202057。这个式子是用和文献[16]不同的“骨架图展开”求得的[4]。这类公式中只出现空间维数d和内部自由度数目n,这是普适性的具体表现。一般情形下,可按(d,n)和力程长短区分普适类。
这里对“内部自由度数目”再作一点解释。其实,这就是序参量的分量数目。伊辛模型中只有一个特定的方向,平均磁矩只能改变数值的大小,是一个标量,于是 n =1。超导体的能隙和超流体的波函数起着序参量的作用,它们都是复数,因而 n =2。海森堡模型中平均磁矩是三维空间中的矢量,因此 n = 3。还有一些很特殊的情况,例如高分子溶液相当于 n =0,超流3He的序参量是一个复张量,n =18等等,要作专门论证,才能理解。
最近,有人直接在三维作微扰论计算到六、七阶,再参照微扰论高阶项的行为用处理发散级数的办法加以改造,求出迄今最精确的数值结果[11]。对于三维伊辛模型,临界指数γ和v的数值曾经与级数展开的结果有微小而明确的差异。最近重新分析级数展开的结果[10],说明γ可能差别不大,而少的数值仍不一致。这些不足百分之一的差异是目前仍在争论的问题之一1),因为它可能表示理论中仍有某种原则问题。这同时说明当前研究深入的程度。
目前,实验与理论也符合得很好。有趣的是,研究得最早的气-液临界点长期以来似乎不能纳入现代相变理论的轨道。最近的实验表明,这是由过去的实验误差引起的。由于在临界点附近重力场的作用特别显著,必须采取特别的措施。有些实验工作者对自己测量的精度充满信心,要在重正化群和级数展开解之间涉及小数点后第三位的争论中投票赞成前者[17]。
注: 1) 可参看文章(Ⅰ)中表2所引数值及文献。
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